Заказ работы

Заказать
Каталог тем

Самые новые

Значок файла Определение показателя адиабаты воздуха методом Клемана-Дезорма: Метод, указ. / Сост.: Е.А. Будовских, В.А. Петрунин, Н.Н. Назарова, В.Е. Громов: СибГИУ.- Новокузнецк, 2001.- 13 (2)
(Методические материалы)

Значок файла ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ТЕПЛОЁМКОСТИ ГАЗА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ К ТЕПЛОЁМКОСТИ ГАЗА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЁМЕ (3)
(Методические материалы)

Значок файла Лабораторная работа 8. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ДИСПЕРСИИ ПРИЗМЫ И ДИСПЕРСИИ ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ СТЕКЛА (4)
(Методические материалы)

Значок файла ОПРЕДЕЛЕНИЕ УГЛА ПОГАСАНИЯ В КРИСТАЛЛЕ С ПО-МОЩЬЮ ПОЛЯРИЗАЦИОННОГО МИКРОСКОПА Лабораторный практикум по курсу "Общая физика" (3)
(Методические материалы)

Значок файла Лабораторная работа 7. ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА. ПРОВЕРКА ЗАКОНА МАЛЮСА (5)
(Методические материалы)

Значок файла Лабораторная работа № 7. ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩЕНИЯ ПЛОЩАДИ ПОЛЯРИЗАЦИИ С ПОМОЩЬЮ САХАРИМЕТРА (4)
(Методические материалы)

Значок файла Лабораторная работа 6. ДИФРАКЦИЯ ЛАЗЕРНОГО СВЕТА НА ЩЕЛИ (4)
(Методические материалы)

Каталог бесплатных ресурсов

Определение отношения заряда электрона к его массе методом магнетрона

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОТНОШЕНИЯ ЗАРЯДА ЭЛЕКТРОНА К ЕГО МАССЕ МЕТОДОМ МАГНЕТРОНА1 ЦЕЛЬ РАБОТЫ1 Экспериментальное определение удельного заряда элек-трона. 2 Изучение поведения заряженной частицы в электричес-ком и магнитных полях.2 БИБЛИОГРАФИЯ1 Савельев И.В. Курс физики: Учеб. пособие для студентов втузов.- [В 3-х т.].- Т.2: Электричество и магнетизм. Волны. Оптика.- М.: Наука, 1989.- 496 с. 2 Черкашин В.П. Физика. Электричество и магнетизм.- Киев: Выща шк., 1986.- 168 с.3 Трофимова Т.И. Курс физики.- М.: Высш. шк., 1998.- 542с. 4 Физический практикум / Под. ред. В.И. Ивероновой.- М.: Физматгиз.- 1962.- 956 с. 3 МЕТОД  РАБОТЫ
Рисунок 1
В данной работе отношение  для электрона определяется "методом магнетрона". Это название связано с тем, что применяемая в работе конфигурация электрического и магнитного полей напоминает конфигурацию полей в магнетронах-генераторах электромагнитных колебаний в области сверхвысоких частот. В работе используется электронная лампа с ко-аксиальными цилиндрическими катодом и анодом (рисунок 1). Лампа помещается внутри соленоида, создающего магнитное поле параллельно катоду. В отсутствие магнитного поля электрическое поле, перемещая электроны от катода к аноду по радиусу, совершает работу eU (U - разность потенциалов между анодом и катодом), в результате чего электроны приобретают кинетическую энергиюeU =                              (1)Так как магнитное поле перпендикулярно скорости (sin( ? )=1), то сила Лоренца сообщает электронам нормальное уско-рение, изменяющее направление скорости в каждый данный момент времени. Траектория движения электронов становится криволинейной; кривая начинается на катоде и кончается на аноде. При определенном соотношении между скоростью электронов v и напряженностью маг-нитного поля электроны перестанут достигать анода и анодный ток в лампе должен прекратиться (рисунок 2). При H = Нкр  em0mНкрv= , где r - радиус кривизны траектории электрона.
Рисунок 2
Если пренебречь радиусом катода вследствие его малости по сравнению с радиусом анода ra , то r , т.е. em0mНкр= Возведем обе части последнего равенства в квадрат и подставим туда v2 из (1):em02m2Нкр2= ,откуда =                                (2)Для того, чтобы определить Нкр , нужно построить так называемую сбросовую характеристику лампы, т.е. зависимость анодного тока Ia от напряженности магнитного поля Н.
Ia0                     Hкр              H Рисунок 3       
Если бы все электроны поки-дали катод с начальной скоростью равной 0, то анодный ток с увеличением магнитного поля изменялся бы так,

Размер файла: 147 Кбайт
Тип файла: doc (Mime Type: application/msword)
Заказ курсовой диплома или диссертации.

Горячая Линия


Вход для партнеров